Transistors IRL2203N - IRLR3103. Donnée de référence
Encyclopédie de l'électronique radio et de l'électrotechnique / Les références
Commentaires sur l'article
Modèle |
La société |
Usi,V |
I CA |
Psi,W |
S, mA/V |
Copus |
type |
IRL2203N |
IR |
30 |
116. |
170. |
47000 |
TO220AB |
Canal N |
IRL2505 |
IR |
|
|
|
|
|
|
IRL2505S |
IR |
55 |
104. |
200. |
59000 |
D2PAK |
Canal N |
IRL3103D2 |
IR |
30 |
64. |
89. |
23000 |
TO220 |
Canal N |
IRL3103D2S |
IR |
30 |
64. |
70. |
23000 |
D2PAK |
Canal N |
IRL3705N |
IR |
55 |
77. |
130. |
50000 |
TO220AB |
Canal N |
IRL3803 |
IR |
30 |
140. |
200. |
55000 |
TO220AB |
Canal N |
IRL510 |
IR |
100 |
5. |
43. |
|
À 220AB |
|
IRL520 |
IR |
100 |
9.2 |
60. |
3200 |
TO220AB |
Canal N |
IRL530N |
IR |
100 |
15. |
63. |
7700 |
TO220AB |
Canal N |
IRL640 |
IR |
200 |
17. |
125. |
16000 |
TO220AB |
npn |
IRLD014 |
IR |
60 |
1.7 |
1.3 |
1900 |
4D-1 |
Canal N |
IRLD024 |
IR |
60 |
2.5 |
1.3 |
3700 |
HD-1 |
Canal N |
IRLD110 |
IR |
100 |
1. |
1.3 |
1300 |
|
Canal N |
IRLI540G |
IR |
100 |
17. |
48. |
12000 |
TO220F |
Canal N |
IRLL014 |
IR |
60 |
2.7 |
3.1 |
3200 |
SOT223 |
Canal N |
IRLL2705 |
IR |
55 |
5.2 |
2.1 |
5100 |
SOT223 |
Canal N |
IRLML2402 |
IR |
20 |
1.2 |
0.54 |
|
SOT23 |
Canal N |
IRLML2803 |
IR |
30 |
1.2 |
0.54 |
|
SOT23 |
Canal N |
IRLML5103 |
IR |
30 |
0.76 |
0.54 |
|
SOT23 |
Canal P |
IRLML6302 |
IR |
20 |
0.78 |
0.54 |
|
SOT23 |
Canal P |
IRLR024N |
IR |
60 |
14. |
42. |
7300 |
TO252AA |
Canal N |
IRLR110 |
IR |
100 |
4.3 |
25. |
2300 |
TO252AA |
Canal N |
IRLR2705 |
IR |
55 |
24. |
46. |
6400 |
TO252AA |
Canal N |
IRLR2905 |
IR |
55 |
36. |
69. |
21000 |
TO252AA |
Canal N |
IRLR3103 |
IR |
30 |
55. |
107. |
|
À 252AA |
|
Publication : cxem.net
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À titre de test, cette technologie a été utilisée pour mesurer le délai entre deux impulsions de lumière émises par différents isotopes de l'hydrogène, l'hydrogène normal (H2) et le deutérium (D2), qui ont été simultanément exposés à une seule impulsion de lumière laser. Le retard mesuré était inférieur à trois attosecondes, et sa cause est la différence dans la dynamique du mouvement des noyaux plus légers et plus lourds des atomes d'isotopes d'hydrogène.
La lumière était émise par des atomes d'hydrogène par un processus appelé génération d'harmoniques élevées (HHG). Ce processus se produit lorsqu'un électron est expulsé d'un atome par un puissant flux de lumière, qui accélère également l'électron à une énergie (vitesse) plus élevée. Lorsque l'électron revient au « sein » de l'atome, un quantum de lumière ultraviolette dure (ultraviolet extrême, XUV) est émis. La fréquence, l'intensité et la phase du rayonnement secondaire dépendent fortement des paramètres des fonctions d'onde, de sorte que tous les atomes et molécules émettent des ultraviolets durs avec leurs propres paramètres uniques.
Si l'intensité spectrale du rayonnement secondaire est mesurée assez simplement, alors la mesure de sa phase est un problème beaucoup plus complexe, qui dépasse la puissance des spectromètres traditionnels.
Pour résoudre ce problème, les scientifiques ont profité d'un phénomène appelé la phase de Gouy. La mesure du déphasage de Gouy des quanta de lumière de l'hydrogène et du deutérium équivaut dans ce cas à la mesure du retard temporel, et les expériences réalisées ont montré que cette valeur est assez stable et légèrement inférieure à 3 attosecondes. Le travail des scientifiques australiens a été testé pour sa "pureté scientifique" par un groupe de physiciens théoriciens de l'Université de Shanghai. Les scientifiques chinois ont modélisé toutes les variantes possibles de génération de rayonnement HHG à partir de deux isotopes de l'hydrogène, en tenant compte de toutes les combinaisons possibles du mouvement des noyaux et des électrons.
Les résultats de simulation obtenus correspondent très bien aux données expérimentales, ce qui suggère qu'à l'avenir cette technologie pourra être utilisée pour étudier et mesurer les processus ultrarapides dans les atomes et les molécules avec une résolution temporelle sans précédent.
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